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Si nous nous attardons à la partie haute énergie (supérieure à 1
MeV)
des événements figure
8.11(a) nous obtenons la distribution
figure
8.14(a). Avec comme temps caractéristique figure
8.14(b).
Nous considérons alors l'ensemble des événements entre
1 000
keV et
2 900
keV maximisant ainsi le nombre d'événements.
La simulation donne une efficacité de 76, 8% pour cette coupure en énergie.
Le taux de neutron mesuré est de 51 événements en
7
. 10
6 s, soit
= 7, 28
1, 00-1, 01 . 10
-6 Hz
pour
3, 68
t.
Ainsi dans 283
t nous attendons 1 390 événements par an. En tenant compte du fait qu'ils sont signés
par le veto muon à
environ 99, 99% [
Lendvai 2001] il ne nous reste plus que 1, 4 événements neutron par an.
En tenant compte d'une discrimination avec le PSD à 90% (PSD attendu à 250
keV, dans les gammes d'énergie
du
MeV celle-ci est bien meilleur) le nombre d'événements corrélés est de 0, 14.
Figure:
Nombre de neutrons sélectionnés après une coupure à 1 MeV en énergie.
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Figure:
Distribution temporelle de ces événements.
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Énergie vue par les flash pour des événements du Polunium 214.
L'étude du bruit de fond de CTF nous a permis de montrer que le bruit de fond pour la détection des νe de
réacteurs nucléaires sera inférieur à 1 événement par an.
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dadoun
2004-03-11