Spectre en énergie des ν_e

Le spectre en énergie des ν_e réacteurs pour un réacteur nucléaire donné ( $\Phi_{{\antinue}}^{}$(E_νe)), se définit comme le produit du spectre ν_e en sortie du cur du réacteur par la section efficace de capture, soit :

$$\Phi_{{\antinue}}^{}$$(E_νe) $$\propto$$ $$\left(\vphantom{\frac{\mathrm{d}N_{\antinue}}{\mathrm{d}E_{\antinue}}}\right.$$$${\frac{{\mathrm{d}N_{\antinue}}}{{\mathrm{d}E_{\antinue}}}}$$$$\left.\vphantom{\frac{\mathrm{d}N_{\antinue}}{\mathrm{d}E_{\antinue}}}\right)_{{\text{r\'eacteur}}}^{}$$ $$\sigma_{{\antinue \mathrm{p}}}^{}$$(E_νe) .

La figure 5.3 présente $\left(\vphantom{\mathrm{d}N_{\antinue}/\mathrm{d}E_{\antinue}}\right.$dN_νe/dE_νe$\left.\vphantom{\mathrm{d}N_{\antinue}/\mathrm{d}E_{\antinue}}\right)_{{\text{r\'eacteur}}}^{}$, $\sigma_{{\antinue \mathrm{p}}}^{}$ et $\Phi_{{\antinue}}^{}$ en fonction de l'énergie E_νe.

Figure: Spectre en énergie des ν_e en sortie du coeur d'un réacteur nucléaire (dN_νe/dE_νe)_réacteur, section efficace de capture $\sigma_{{\antinue \mathrm{p}}}^{}$ et produit des deux $\Phi_{{\antinue}}^{}$, i.e. spectre des neutrinos de réacteurs nucléaires. Les flux et la section efficace sont exprimés en unité arbitraire.

Ceux-ci commencent au seuil de la réaction et ne s'étendent guère au-delà de 9 MeV. Le maximum du flux se situe entre 3, 5 MeV et 4 MeV, pour une énergie moyenne d'environ 4 MeV.

La connaissance du spectre des neutrinos de réacteurs nucléaires passe par le recensement de l'ensemble des réacteurs nucléaires en Europe ^5.4.